Fényvisszaverődés - az
jelenség, amely az a tény, hogy a fény beesési (optikai sugárzás) az első közeg, hogy a felület a második közeg-Corollárium hozott fényében CMV vezet fényhullám. terjed a felületen vissza az első közeg. Ebben az esetben legalább az első közeg, hogy átlátható, hogy a beeső és visszavert sugárzás. Nem világító test válik láthatóvá miatt OA. a felszínükön.
Terek. az intenzitás eloszlása a visszavert fény mérete határozza meg aránya a felületi rendellenességek (interface) a hullámhossz l a beeső sugárzás. Amennyiben szabálytalanságok képest csekély l, továbbá fenntartja a jogot, vagy tükör, O. c. Amikor szabálytalanságok arányos a méretei L vagy felette (durva felületű, matt felület) és helye szabálytalanságok véletlenszerűen, O. c. diffúz. Arra is lehetőség van vegyes OA. a rum része a beeső sugárzás tükröződik egy tükör, és néhány - diffúz. Ha egyenetlenségek méretekkel = l, és még szabályosan elrendezett, az elosztó a visszavert fény egy speciális jellemzője p közel, hogy a megfigyelt O. C. A diffrakciós rács. O. s. szorosan kapcsolódik a jelenségek fénytörés (teljes vagy részleges átláthatóságát a visszaverő közeg), és a fényabszorpció (annak részleges átlátszóságot vagy homályosság).
Tükör OA. megkülönbözteti meghatározni. Visszajelzés rendelkezései beeső és visszavert sugarak: 1) a visszavert sugár egy síkban áthaladó sugár és a szokásos a visszaverő felület; 2) a visszaverődési szög a megegyezik a beesési szög y j (ábra. 1).
Az intenzitás a visszavert fény (visszaverődés jellemezve) függ j és polarizációjának sugárnyaláb és az arány a refraktív indexek N1 és N2 első és második média. A visszaverő közeg - dielektromos mennyiségileg kifejezni ezt a kapcsolatot Fresnel képletek. Ezek, többek között, hogy a beeső fény a normális, hogy a felület a reflexiós tényező nem függ a polarizáció a beeső sugár és egyenlő (n2-n1) 2 / (n2 + n1) 2; egy nagyon fontos speciális esete normál beesés levegőből vagy ablakban a saját interface (nvozd = 1,0; NST = 1,5), akkor a „4%.
Ábra. 1. Tükröződő visszaverődés fény: N - merőleges a visszaverő felület (az interfész); j - beesési szög; y jelentése a visszaverődési szög a (j = y); Ep. Rp. Es, RS elektromos alkatrészek amplitúdóval. vektor a beeső és visszavert hullámok. Nyilak jelzik a választott pozitív irányban rezgési amplitúdókat.
Har-p polarizációja visszavert fény változik j és a különböző komponens beeső fény polarizált párhuzamos (p-komponens) és merőleges (s-komponens) a sík (ábra. 2).
Ábra. 2. A függés a beesési szög j reflexiós tényező RP és RS a beeső hullám alkatrészek polarizált volt. párhuzamos és merőleges a síkra beesési. A görbék 1 utalnak az esetben n2 / n1 = 1,52 (felső skála j), a 2. görbe a esetében na / n1 = 9 (alsó skála j).
Amikor j szög azonos az r. N. Brewster szög (Lásd. Brewster törvénye), a visszavert fény válik teljesen polarizált síkjára merőleges beesési (p-komponense a beeső fény megtörik teljesen a visszaverő közeg). Ez a tulajdonsága a tükör OA. használt számos polarizációs eszközök. Ha j, nagyobb, mint a Brewster szög, coeff. reflexió dielektrikumokon együtt növekszik j, hajlamos a felső határt, függetlenül a polarizáció a beeső fény. Amikor a tükör OA. az alábbiak szerint a p-n Fresnel fázisában a visszavert fény általában változik szakaszosan. Ha j = 0 (a fény rendszerint esetet a felület), majd N2> n1 fázisában a visszavert hullám eltoljuk p, ha n2
- vozniknovenievtorichnyh fényhullámok szaporító a határvonal a két média „vissza” az első közeg egy raj eredetileg beeső fény. Ugyanakkor a munka legalább az első közeg átlátszó legyen a beeső és otrazhaemogoizlucheny. Nem világító test válik láthatóvá miatt OA. otih felületeken.
Terek. intensivnostiotrazhonnogo fényelosziássai arányától függ mérete között szabálytalanságokat. a felület (interfész), és a hossza padayuschegoizlucheniya hullám. Ha h O. s. irányított, vagy egy tükör. Amikor a egyenetlenségek h iliprevyshayut méretei (durva, matt felület) és helyét nerovnosteystohasticheskoe, O. c. - diffúz. Arra is lehetőség van vegyes OA. prick rum része a beeső sugárzás tükröződik a tükörben, és részben diffúz. 2. lég- és környezet határán
Az átlátszó dielektrikumok (= 0) R érték kicsi; pl. határt a levegő - üveg (nvozd = 1,00; NST = 1,52) R = 0,04. Normális padeniisveta tényező értéke. reflexió nem függ sem a média, pervoyili második, a fény esik a felületen. Amikor elhaladnak sík steklyannoyplastinki az égnek két határokat, elveszett 8% -a beeső teljesítmény svetovogopuchka, t. E. faktor. átlátszó lemez fényáteresztő 0.92. Prirasprostranenii fényt rendszer m Opt. elemek (vérlemezkék, -5. A gyakorlatban realizovatsituatsiyu n i = „2 rendkívül nehéz, mert zaperehodnyh felületi rétegek határán két közeg.
A távoli ultraibolya és infravörös tartományban, egy K-ryh dielektrikiharakterizuyutsya erős abszorpciós () van két jellemző pontjait metszéspontja granichaschihsred diszperziók, ahol n 1 = n2. és a szám pogloscheniyadlya egyik ilyen pont <0,1, а для другой <0,1): напр. для кварцевого стекла вблизи осн. полосы поглощения = 9 мкм величина R = 0,00006; для R = 0,75. На рис. 1 (вверху) изображены дисперсионные кривые для двух "первых" оптически прозрачных сред - воздуха (n1B = 1) и алмаза ( п1а ) и для второй среды n2 в окрестности её полосы поглощения .Для воздуха и второй среды при равенстве n1в n2 (точки 1 и 2 )наблюдается минимум в спектре отражения (рис.1, внизу), когда <0,1 на длине волны Для алмаза и второй среды при равенстве nlaп2 (точки 3 и 4 )минимум в спектре отражения наблюдается надлине волны тоже при малом поглощении (<0,1).
At O. a. fáziseltolás között jelentkezik amplitúdóinak a beeső és visszavert hullámok. Ha fény esik normaliiz levegő felületére egy átlátszó, dielektromos, a nagysága a fordított fény áthaladását a dielektromos levegő = 0. Ha van fény abszorpció. A fáziseltolódás a visszavert fény prinormalnom kiesik a levegő meghatározható az expressziós
Ábra. 1. felett, a diszperziós görbék pokazatelyaprelomleniya levegő, gyémánt és n2 a közeg az alsó az abszorpciós okrestnostipolosy: reflexiós spektrumok média határán n1 és n2; A - Diamond - kristály ion, 60 °; B - a levegő - ionos kristály, 0 °.
Ha gyenge felszívódás (<0,1) глубина проникновения света в вещество составляет относительнобольшую величину
,így a fáziseltolás az átlátható és gyengén abszorbeáló média gyakorlatilag azonos.
O. s. átlátszó dielektrikumok naklonnompadenii, ha figyelembe vesszük a szétválasztás a beeső fénysugár két egyenlő komponensek 2. igénypont,
Abban az esetben, n1 
Ábra. 2. függés energia koeffitsientovotrazheniya Rs és Rp az a beesési szög átlátszó dielektrikumok: a) n1 <п2 (воздух - алмаз); б) п1>n2 (gyémánt-levegő); c) elnyelő közeget (platina. n 2 = 2,00, = 2,03).
Amikor reflexió egy optikailag kevésbé plotnoysredy (nlp2) megkülönböztetésére két terület előtt és után a kritikus. szög = arcsin (n2 / n1), a-ing is nevezik. uglompolnogo ext. reflexió. szögben <коэф. отражения Rs и Rp меняются также, как и для предыдущего случая с заменой и п 1 п2 .Т. е. волна, падающая из первой среды на вторую под углом отражается так же, как волна, падающая из второй среды на первую иод углом При углах происходит полное отражение энергии падающего света, т. е. R = 1(рис.2,б). В окрестности происходит резкое изменение коэф. отражения; так, напр. для границы стекло- воздух при отклонении от j кр на 1' R уменьшается до 0,9; последующее изменение угла на 30' приводитк падению R до 0,25. Высокая чувствительность коэф. отражения вблизи широко используется в оптич. приборах - рефрактометрах, предназначенныхдля контроля показателя преломления. Вблизи находится и угол полной поляризации где Rp = 0. При полном внутр. отражении р- и s- компонентыволны претерпевают скачки фаз и к-рыеопределяются соотношением